НЕФТЬ-ГАЗ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
На главную >>


Теперь на нашем сайте можно за 5 минут создать свежий реферат или доклад

Скачать книгу целиком можно на сайте: www.nglib.ru.

Предложения в тексте с термином "Нули"

Если положить a>i равными нулю (или, что эквивалентно, Уц равными нулю), то получатся критические нагрузки потери устойчивости системы

Если положить жесткость основания и изгибную жесткость равными нулю (/(=?

Чтобы изучить реальный гравитационный коллапс массивной горячей звезды с учетом углового момента количества движения, магнитных полей, турбулентности и ударных волн, Гаррисон, Торн, Вакано и Уилер [218] рассмотрели основные состояния системы из А барионов (нейтронов и протонов), которые дошли до последней стадии термоядерной эволюции и достигли температуры, близкой к абсолютному нулю.

Астрофизика и гравитационный коллапс ских точек коллапс можно предотвратить только посредством потенциального барьера, который стремится к нулю по мере приближения к критическому состоянию.

Для высоких температур, при которых Т~1 стремится к нулю, звездная система ведет себя как устойчивый бесстолкновительный газ, так что часть кривой справа оказывается устойчивой.

В условиях свободного вращения мы можем, например, выбрать систему отсчета, такую, что угловой момент количества движения относительно этой системы остается равным нулю; W будет меняться вместе с изменением момента инерции /.

Параметр р для эллипсоидов Маклорена и Якоби равен нулю.

Поскольку суммарная сила, действующая на каждый атом, равна нулю для ненагруженного кристалла, кристалл можно рассматривать как плотноупакованную решетку сфер диаметром d, где =« = 0.

На этой основной траектории равновесия в силу симметрии системы производная Уер равна нулю, поэтому устойчивость траектории равновесия определяется двумя коэффициентами устойчивости Уев и Урр, где индексом F отмечаются значения величин на траектории равновесия.

Приравнивая скорости реакции к нулю, получим основное решение для термодинамической ветви

Поскольку величина Л действительна (и положительна), не возникает статической неустойчивости, при которой первый коэффициент стремится к нулю, но, как легко видеть, обращение в нуль второго коэффициента обусловливает динамическую неустойчивость при

Приравнивая правые части уравнений (1) нулю, получим единственное, не считая тривиального и неинтересного решения Х=0, У=0, нетривиальное стационарное решение

Эта задача сводится к обсуждавшейся в предыдущем разделе, если радиус а приравнять нулю.

Рейнольдса, найденное по линейной теории, стремится к бесконечности, когда отношение alb стремится к нулю.

Амплитуда предельного цикла увеличивается с ростом Л от значения, равного нулю в критическом равновесном состоянии.

Легко видеть, что графики хорошо скор-релированы до тех пор, пока расщепление не становится относительно большим и —lg r стремится к нулю.

Заметим, что величина р, которая не фигурировала в этом анализе, в первом приближении может быть положена равной нулю.

Для предельного цикла с постоянной амплитудой скорость изменения Л2 можно положить равной нулю; тогда получим /.

Дифференциальное уравнение для поля малых поперечных перемещений w(x, t) упругой трубы выражает условие равенства нулю суммы поперечных сил, действующих на элемент трубы, Эти силы перечислены в таблице рис.

Приравняв сумму первых восьми членов нулю, получим линейное дифференциальное уравнение движения трубы, испытывающей малые поперечные колебания.

Подставляя это выражение в D, получим, что D(w) не равно Булю, но, приравнивая нулю два средних значения с некоторым весом и выбирая сами моды как весовые функции, придем к уравнениям

Заметим, что при приравнивании U и М нулю получатся уравнения, описывающие динамику демпфированного эйлерова стержня с учетом или без учета упругого основания.

Таким образом, приравнивание Сц нулю дает потерю устойчивости по первой моде, когда

Яс + MU 2 = El (л/L)2 + К (L/я)2, а приравнивание с22 нулю дает потерю устойчивости по второй моде, когда

Условие существования нетривиального решения есть равенство нулю характеристического определителя:

В этом уравнении а представляет собой относительную интенсивность кориолисовых сил, которая равна нулю, когда М/т=0, и принимает максимальное значение, равное (16/3я)2=« =2,882, когда Ml т стремится к бесконечности.

Появление такой критической точки следовало бы рассматривать как патологию, и мы могли бы приписать ей вероятность, равную нулю.

Отсюда следует, что в любой момент времени слабо возмущенное движение имеет значения т, близкие к R, при этом радиальная скорость г близка к нулю, а угловая скорость 9=р//-2 близка к W, так что траектория Р будет всегда геометрически близка к траектории F.

Рассмотрим частный случай, когда внешнее возбуждение тормозящих нейронов равно нулю (Q(?

Более того, при Q, равном нулю, и Р, равном некоторому постоянному значению, модель может при соответствующем выборе коэффициентов обнаружить устойчивый предельный цикл, как показано в двумерном фазовом пространстве (Е, /) на рис.

Дело в том, что так же как натяжение гитарной струны повышает собственную частоту колебаний, так и сжатие прямого _у_пру_гого стержня понижает собственную частоту до тех пор, пока она наконец не станет равной нулю.

Обе они равны нулю в недеформированном состоянии системы.

Прямая конфигурация является равновесным состоянием, поскольку в разложении потенциальной энергии отсутствуют линейные члены и первая вариация 6 У равна нулю.

Если приложенная нагрузка равна нулю, то прямая конфигурация устойчива, поскольку

По мере увеличения осевой сжимающей нагрузки Р два коэффициента устойчивости уменьшаются по линейному закону до тех пор, пока Ci не достигнет значения, равного нулю, которое соответствует первой критической нагрузке Р1, даваемой равенством P1=k/L.

Отметим в заключение, что две критические нагрузки Р1 и Р2 могли бы быть определены без диагонализации второй вариации энергии, а из уравнения, получающегося приравниванием нулю детерминанта устойчивости: (5&—2PL) (—4/j + PL) -4A + PL) = 0.




Главный редактор проекта: Мавлютов Р.Р.
oglib@mail.ru