НЕФТЬ-ГАЗ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
На главную >>


Теперь на нашем сайте можно за 5 минут создать свежий реферат или доклад

Скачать книгу целиком можно на сайте: www.nglib.ru.

Предложения в тексте с термином "Длина"

Эта новая радиофотография, сделанная в 1980 г, на волнах длиной 11 см и опубликованная в New Scientist от 25 сентября 1980 г.

Для исследования этой возможности сначала для одного ело» атомов в нашем распоряжении имеются три ненулевых коэффициента с1Ъ Ci2 и c2S, однако мы будем считать допустимыми деформации плоскости только с двумя степенями свободы, предполагая (возможно, это предположение и не соответствует действительности), дао плотноупакованные цепочки атомов при вращении не изменяют своей длины.

Простое экспериментальное исследование этого явления может быть легче всего проведено, если вода нагнетается вниз по тонкой трубе круглого сечения длиной L с высотой напора Я, как показано на рис.

Сифон представлял собой пластиковую трубку длиной 583 см и внутренним радиусом 0,32 см, которая была растянута за концы так, чтобы образовалась кривая с небольшим гладким прогибом- Расход воды за 50 с измерялся при помощи мерной колбы при различных

Длина трубы 583 см; радиус трубы 0,32 см; кинематическая вязкость воды принята равной 0,01 см2/с.

Пусть градиент давления, вызывающий течение, равен Р, тогда для цилиндра жидкости радиусом г единичной длины можно записать яг2Р + 2nrndU/dr = О, и, следовательно, dU/dr=—

В случае малых чисел Рейнольдса, предполагая временно, что длина цилиндров велика по сравнению с их радиусами, так что краевыми эффектами можно пренебречь, получим крайне простую картину течения: все частицы жидкости будут двигаться вдоль замкнутых линий тока с постоянной скоростью, которая будет гладко меняться от ю/ч на внутренней границе до нуля на внешней границе.

Для подтверждения этого теоретического вывода Бенджамин представил результаты экспериментального исследования структуры потока, используя в качестве двух управляющих параметров угловую скорость внутреннего цилиндра и длину зазора L.

Длина -кольца, заполненного жидкостью, относительно невелика, и ее можно непрерывно регулировать.

Наружный цилиндр закреплен неподвижно по всей длине, а внутренний цилиндр вращается с регулируемой скоростью со.

Этот подвесной мост с длиной пролета 2800 футов разрушился из-за аэроупругих вибраций в 1940 г.

Длина пролета (4626 футов) более чем в полтора раза больше злополучного моста Такома.

Длина панели равна а.

Рассмотрим быстрый поток воды в гибкой упругой трубе под действием на нее по всей длине некоторой силы.

Таким образом, появляется поперечная центробежная сила величины MUz§xlR, действующая на элемент трубы длиной ёх, где М — масса жидкости на единицу длины.

Как ни странно, эти поперечные центробежные силы, распределенные по всей длине трубы, механически эквивалентны сжимающей торцевой нагрузке величины ЛШ2, приложенной у выпускного отверстия [305].

Здесь EI — жесткость трубы на изгиб, a L — длина трубы между шарнирными опорами.

Первый член представляет собой силу инерции единицы длины трубы и жидкости с массами т и М соответственно.

Седьмой член возникает, если труба опирается на сплошное упругое основание жесткости /С- Предполагается, что такое основание может действовать на единицу длины трубы поперечной силой ftw.

В качестве первого примера устойчивости движения рассмотрим свободное вращение тела массы m вокруг неподвижной точки С, с которой оно связанно легкой нерастяжимой нитью длиной R (рис.

Пусть В — однородный прямоугольный блок плотности р со сторонами длиной Llt L^ L3, как изображено на рисунке, и пусть масса частицы Р — v-я часть массы тела В, а пружина S — линейная с постоянной жесткостью а, тогда решение, изложенное в статье [330], приводит к заключению, что рассматриваемое простое вращение неустойчиво, когда отрицателен по крайней мере один из параметров и\, и2, us, которые задаются равенствами

Эта работа содержит также изучение параметрической неустойчивости вынужденных колебаний маятника с переменной длиной, аналогичной неустойчивости Матье нефтяной платформы с растяжимой опорой.

Совсем недавно Бенджамин [50] исследовал это явление экспериментально, используя, однако, цилиндр ограниченной длины (это показано на нижней части рисунка).

Здесь краевые условия изменяют простой основной поток; Бенджамин рассматривает угловую скорость и переменную длину как независимые параметры, управляющие фазовым переходом между двух- и четырехячеечными течениями.

Таким образом он получил наклонную сборку, показанную на графике зависимости длины L от числа Рейнольдса Re.

Предположим, что мы заострили концы гибкой полоски длиной L изготовленной из упругого металла или дерева, и сжимаем ее вдоль оси; используя нагружающее устройство, показанное на рис.

Рассмотрим невесомый недеформируемый стержень длиной L, соединенный с упругой пружиной жесткости k (рис.

Рассмотрим стержень длиной L, изображенный на рис.

Поскольку центральная линия остается нерастяжимой, длина дуги SB равна х, и деформированное положение стержня определяется в целом одной функцией w(x), где х изменяется в пределах от 0 до L.

Энергия деформации, накопленная в элементе стержня длиной 8х, есть 6i/= — VzMff>x, где М.

Если m — масса единицы длины стержня, то кинетическая энергия элемента стержня приблизительно равна §T=Yzm§Kw 2, где точка обозначает дифференцирование по времени /.

Он состоит из трех стержней длиной L, соединенных шарнирами и образующих цепь длиной 3L.

Величины K>I суть собственные частоты колебаний шарнирно опертого упругого стержня с массой на единицу длины m и изгибной жесткостью EI, покоящегося на упругом основании жесткости /С и несущего осевую сжимающую нагрузку Р.




Главный редактор проекта: Мавлютов Р.Р.
oglib@mail.ru